若內園柱與外園筒之間的間隙很窄，只要雷諾數還未到達旋轉轉換點雷諾數，則流動狀態始終是層流。如果間隙足夠大，并且旋轉速度達到臨界速度時就會出現泰勒旋渦流動的二次（輔助）流動狀態。這些渦流圍繞著旋轉軸線呈環狀流動（圖2-18），大約為間隙高度的兩倍。泰勒從數學上分析了形成旋渦時的臨界旋轉速度，并通過實驗驗證，標志著泰勒旋渦出現時的泰勒準數為（h0/R1<<1, l=2h0）；

（2-72）

或 （2-72a）

圖2-18  園筒和園柱間泰勒旋渦流動

而雷諾數為

（2-73）

式中(zhong) Rtr、ωr——出現(xian)泰勒旋(xuan)渦時以雷諾數與(yu)角速度；

h0、R1、R2——分別為園筒與(yu)園柱間的平均間隙、園柱外半徑和園筒內半徑。

卡雅和愛爾格觀察到，當旋轉速度從臨界值開始增加時，泰勒旋渦一直保持它們的形狀不變，直到旋轉速度增大到某一特定值。可以觀察到泰勒旋渦的形成*不同于紊流的形成。當內園柱的轉速增加到很大值時，（高溫水泵）環隙中的流動變成為紊流，而渦流是疊加在紊流波動之上的。如果旋轉速度進一步增大，可觀察到泰勒旋渦首先被扭曲，接著*消失，只留下純紊流流動。